本文標題："表面鍍層幾個(gè)分子直徑的孔隙技術(shù),凝結蒸發(fā)孔隙半徑"

表面鍍層幾個(gè)分子直徑的孔隙技術(shù),凝結蒸發(fā)孔隙半徑

I型等溫線(xiàn)的毛細管凝結
時(shí)常以I型等溫線(xiàn)的存在暗示吸附劑的孔隙是如此狹窄，以致
在每個(gè)壁上只能容納一單分子層，在等溫線(xiàn)的右邊水平分枝吸附
量到達最大值，孔隙已被充滿(mǎn)會(huì )對這種理解提出凝難，他們引用
一些有利于如下觀(guān)點(diǎn)證據，即等溫線(xiàn)的水平分枝代表填滿(mǎn)寬度在
達幾個(gè)分子直徑的孔隙，他們發(fā)現，對于給定的木炭，當吸取分
子大小 不同的吸附物時(shí)，是正確的，而這指吸附層假定僅一分
子厚，最大的吸取便等于單層容量，于是算出的比表面末必有這
樣大；例如，一種沙木炭。

從吸附等溫線(xiàn)得到關(guān)于吸附膜的分子情況的結論的困難，這困
難的產(chǎn)生，基本上是由于等溫線(xiàn)通過(guò)所表述的是分子的運動(dòng)和排
列的結論，就需要了解熵變化，因為自由能和熵變化是通過(guò)下式
與吸附熱聯(lián)系起來(lái)的。

阻滯現象的解釋
對于普遍存在的阻滯現象
早先的解釋?zhuān)瑧妹毠苣Y，認為它與接觸角的阻滯相聯(lián)系
，毛細管凝結假說(shuō)的后期發(fā)展認為，阻滯基本上是由于吸附和解
吸間的機理不同所致，例如，在吸附時(shí)，多分子層從壁上向仙生
長(cháng)，或解吸時(shí)與這兩種情況結合，從球形彎月面蒸發(fā)，按墨水瓶
假說(shuō)，差別在于分別發(fā)生凝結和蒸發(fā)的孔隙半徑的不同，對于兩
種過(guò)程都保留著(zhù)。

采用一個(gè)相當不同的觀(guān)點(diǎn)，而集中注意力于吸附劑腫脹的重要
性，他指出，這種腫脹會(huì )使吸附劑產(chǎn)生如此的變形，從而突然增
加其可接近的面積，許多“凝膠”類(lèi)的吸附劑系由各種的并且不
規則的形狀，這一是后隊將重復并反向，然而，由于表面力隨距
離增大很快地降低，結構“開(kāi)放”時(shí)的表面力比原先對抗“開(kāi)放
”時(shí)的弱些，因此，當回到結構彈開(kāi)的表面壓時(shí)，并沒(méi)有突然的
崩潰，直至和腫脹降低到足以被減弱的表面力所克服時(shí)，結構繼
續保持開(kāi)放著(zhù)，即有阻滯現象，電磁將被彈開(kāi)，要把它們重新吸
回在一起所需的電流將大于，因為磁吸引力隨距離增加而減弱，
因而產(chǎn)生阻滯現象，或非孔隙性吸附劑來(lái)，如預測的那樣，將在
更大程度上表現出這一現象。

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